Ветро-влагозащитная пленка ISOBOX А 70 (клеевая полоса)
Вы смотрели [] Избранное []
Товаров: 0
На сумму: 0 ₽
Детали
Пленка ISOBOX А – ветро-влагозащитный паропроницаемый материал. Состоит из полипропиленового нетканого материала. Позволяет сохранить теплозащитные характеристики утеплителя и продлить срок службы всей конструкции
Характеристики
| Тип | Пленки |
| Вес | 4. 9 кг |
| Габариты | |
| Длина | 43.75 м |
| Ширина | 1. 6 м |
| Упаковка | |
| Количество в рулоне | 70 кв. м. |
| Производитель | ТехноНИКОЛЬ |
| Область применения | Штукатурные фасады, Перегородки и стены |
Ед. изм. | рулон |
Отзывы
Оставьте отзыв об этом товаре первым!
представленной на сайте
продукции
ДоставкаСобственный автотранспорт позволяет
максимально ускорить процесс доставки
при минимальной стоимости.
АссортиментНа собственных складских
площадках всегда в наличии
более 1000 наименований товаров.
Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100 (70м2)
Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100 (70м2)- Главная
- Каталог
- Пленки
- Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100 (70м2)
Инструкция по монтажу (видео)
2 899 р./рулон
2 899 р./рулон
Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100, 1.6х43.75м
Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100 – ветро-влагозащитная пленка высокой прочности из нетканого полипропилена и функциональных аддитивных добавок, предназначена для защиты утеплителя и внутренних элементов конструкции от выветривания и влаги. Высокая паропроницаемость обеспечивает быстрое удаление паров воды из ограждающей конструкции.
Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100, 1.6х43.75м
Пленка ветро-влагозащитная Isobox A 100 – ветро-влагозащитная паропроницаемая мембрана, предназначенная для защиты конструктивных элементов стен, а также теплоизоляции от ветра и влаги в сооружениях всех видов. Внешняя сторона имеет гладкую водонепроницаемую поверхность, внутренняя сторона имеет шероховатую структуру, за счет которой удерживает конденсат и позволяет ему испаряться. Возможно производство с клеевой полосой вдоль рулона.
Основная функция ветро-влагозащитных строительных мембран – защита теплоизоляционного слоя в системах скатной кровли и фасадов от вредного воздействия воды, ветра, пыли. Мембрана устойчива к воздействию плесени, бактерий и УФ-излучению. Может использоваться до двух месяцев в качестве временного покрытия. Благодаря высокой паропроницаемости мембраны способствуют выходу из строительных конструкций излишней влаги, которая в случае накопления уменьшает энергоэффективность дома в целом и создает идеальную среду для распространения грибка и размножения микроорганизмов.
Производство работ:
Ветро-влагозащитная пленка ISOBOX А устанавливается с внешней стороны утеплителя в скатных кровлях, либо под наружной облицовкой в вентилируемых фасадах. Полотна монтируются с нахлестом и должны быть герметично соединены между собой. Нахлёсты рулонов ISOBOX проклеиваются лентой ТЕХНОНИКОЛЬ двухсторонней или односторонней. Места примыкания к сопряженным поверхностям и проходным элементам также тщательно герметизируются. Окончательное крепление ветро-влагозащитную пленку производят вертикальными брусками на фасаде, а на скатной кровле – контрбрусом. Вентиляционный зазор между пленкой и внешней отделкой должен быть не менее 3 см. Избегать попадания на полотно мембраны масел (например, от цепной пилы) и не допускать контакта с досками, мокрыми от защитных составов, так как это может нанести серьезный ущерб кровельной мембране.
Хранение:
Хранение должно осуществляться в условиях, исключающих воздействие влаги, прямых солнечных лучей, нагрева.
Транспортировка:
Изделия транспортируют всеми видами транспорта в крытых транспортных средствах в соответствии с правилами перевозок грузов, действующими на данном виде транспорта.
Сведения об упаковке:
Рулоны ветро-влагозащитной пленки ISOBOX А поставляются в индивидуальной упаковке и содержат этикетку с указанием марки (например, Пленка ISOBOX А ветро-влагозащитная), названием компании, адресом и номером телефона, а также с инструкциями по креплению. Внутри рулона расположена этикетка с информацией о партии и времени производства материала.
| Назначение пленки: | Гидро-ветрозащита |
| Паропроницаемость, г/кв.м/24ч: | 2000 |
| Поверхностная плотность, г/м2: | 100 |
| Производитель: | РОССИЯ |
| Разрывная нагрузка продольная/поперечная Н/5см: | 175/110 |
Водоупорность. мм вод.столба: | 150 |
| Длина/Ширина, м: | 43.75*1.6 |
Вас также могут заинтересовать
Фасадная плитка ТЕХНОНИКОЛЬ HAUBERK Английский Кирпич
1 976 р./упак
Гибкая черепица Шинглас (Shinglas) Оптима Коричневая
1 309 р./упак
Ветро-влагозащитная мембрана МВН-200 Негорючая, 75м2/рулон
9 262 р./рулон
Гибкая черепица Шинглас (Shinglas) Оптима Красная
1 309 р./упак
2 626 р./упак
Гибкая черепица Шинглас (Shinglas) Оптима Серая
1 309 р.
/упак
Жидкий битум Битумаст (Bitumast) 21.5 л
2 153 р./шт.
Утеплитель ТехноНиколь каменная вата Базалит Л-30 1200*600*50 (8 плит)
876 р./упак
Мастика гидроизоляционная Экомастика 21.5 л
2 104 р./шт.
Гибкая черепица Шинглас (Shinglas) Оптима Зеленая
1 309 р./упак
LOGICPIR Ф/Ф L 1190х590х30 (8 плит) 5.62м2
7 231 р./упак
Эмульсол ЭКС-А ТК Зимний (-10) 200 л/бочка
16 667 р./шт.
Желоб D125 мм (3м) VERAT, коричневый
399 р./шт.
Желоб D125 мм (3м) VERAT, белый
402 р./шт.
Межвенцовый утеплитель ТермоЛен Лайт М2 10 см*20 м/рулон
191 р./рулон
ТЕХНОЭЛАСТ ЭКП Технониколь
4 189 р./шт.
Межвенцовый утеплитель ТермоЛен Лайт М2 12 см*20 м/рулон
229 р./рулон
Желоб D125 мм (3м) ТН ПВХ, темно-коричневый
530 р./шт.
Желоб D125 мм (3м) ТН ПВХ, белый
480 р./шт.
Межвенцовый утеплитель ТермоЛен Лайт М2 15 см*20 м/рулон
287 р./рулон
Заказать звонок0 Перейти к сравнению
Ветро-влагозащитная пленка ISOBOX А 70
Полезная документация
Каталог строительных пленок и мембран ТЕХНОНИКОЛЬ
Внимание! Цвет, характеристики и комплектация товаров, указанные на сайте, могут отличаться от реальных.
Код 16769
Вместе с ветро-влагозащитная пленка ISOBOX А 70 покупают:
| Подкровельные пленки | |
|---|---|
| Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ISOBOX 110 (клеевая полоса) | 4347 ₽/рулон |
В наличии Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ISOBOX 95 | 3847 ₽/рулон |
В наличии Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ТехноНИКОЛЬ Альфа ВЕНТ 110 | 5742 ₽/рулон |
| Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ТехноНИКОЛЬ Альфа ВЕНТ 150 | 7830 ₽/рулон |
| Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ТехноНИКОЛЬ Альфа ТОП | 15986 ₽/рулон |
В наличии Пароизоляционная пленка ISOBOX В 70 | 1352 ₽/рулон |
| Пароизоляционная пленка ISOBOX В 70 (клеевая полоса) | 1455 ₽/рулон |
В наличии Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 70 | 1999 ₽/рулон |
В наличии Паро-гидроизоляционная пленка ISOBOX С 70 | 1882 ₽/рулон |
| Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 70 (клеевая полоса) | 2117 ₽/рулон |
В наличии Отражающая пароизоляционная пленка ISOBOX ТЕРМО 70 | 2234 ₽/рулон |
| Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 96 | 2528 ₽/рулон |
| Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 96 (клеевая полоса) | 2646 ₽/рулон |
В наличии Пароизоляционная пленка ТехноНИКОЛЬ Альфа БАРЬЕР 2. 0 | 2806 ₽/рулон |
В наличии Пароизоляционная пленка ТехноНИКОЛЬ Альфа БАРЬЕР 3.0 | 4241 ₽/рулон |
В наличии Пароизоляционная пленка ТехноНИКОЛЬ Альфа БАРЬЕР 4. 0 | 7373 ₽/рулон |
| Самоклеящаяся лента ТЕХНОНИКОЛЬ АЛЬФАБЭНД 25 (16м х 12мм) | 1192 ₽/шт |
В наличии Самоклеящаяся лента ТЕХНОНИКОЛЬ АЛЬФАБЭНД 60 (25м х 60мм) | 1562 ₽/шт |
В наличии Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ТехноНИКОЛЬ Альфа ВЕНТ 130 | 7047 ₽/рулон |
В наличии Лента уплотнительная самоклеящаяся ТЕХНОНИКОЛЬ АльфаКонтбрус (30м х 60мм) | 396 ₽/шт |
| Теплоизоляция | |
В наличии Утеплитель (Каменная вата) Технолайт Экстра 1200x600x50 мм (12 плит 8,64 кв. м) | 1137 ₽/упак |
В наличии Утеплитель (Каменная вата) Технолайт Экстра 1200x600x100 мм (6 плит 4,32 кв.м) | 1137 ₽/упак |
В наличии Утеплитель минераловатный ТехноБЛОК стандарт 1200x600x100 мм (2,88 кв. м) | 781 ₽/упак |
В наличии Утеплитель минераловатный ТехноБЛОК стандарт 1200x600x50 мм (5,76 кв.м) | 781 ₽/упак |
Утеплитель (Каменная вата) ROCKWOOL Лайт Баттс Скандик 800x600x50 мм (12 плит 5,76 кв. м) | 1116 ₽/упак |
| Утеплитель (Каменная вата) ROCKWOOL Лайт Баттс Скандик 800x600x100 мм (12 плит 2,88 кв.м) | 1116 ₽/упак |
Другая продукция ТехноНИКОЛЬ (ТН):
Код 16772
Пароизоляционная пленка ISOBOX В 70
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,6×43,75 |
Код 16773
Пароизоляционная пленка ISOBOX В 70 (клеевая полоса)
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,6×43,75 |
Код 16775
Паро-гидроизоляционная пленка ISOBOX С 70
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,6×43,75 |
Код 16774
Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 70
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×46,67 |
Код 16776
Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 70 (клеевая полоса)
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×46,67 |
Код 16777
Отражающая пароизоляционная пленка ISOBOX ТЕРМО 70
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×50 |
Похожие товары:
Код 16781
Пароизоляционная пленка ТехноНИКОЛЬ Альфа БАРЬЕР 2.0
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 80 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×50 |
Код 16767
Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ТехноНИКОЛЬ Альфа ВЕНТ 150
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Гидро-ветрозащитные |
Плотность, г/кв. м: | 150 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×50 |
Код 31623
Металлизированная клейкая лента Fakro HAUSBAND ALU
Код 16811
Клей DELTA TIXX
| Страна: | Германия |
Код 24985
Лента соединительная односторонняя 25*0,1 м DELTA MULTI-BAND M 100
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Проклейка пленок |
| Страна: | Германия |
| Длина, м: | 25 |
| Ширина, мм: | 100 |
Код 16765
Армированная диффузионная мембрана ISOBOX H 300
По запросу
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Гидро-ветрозащитные |
Плотность, г/кв. м: | 300 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Есть |
| Размер, м: | 1,5×50 |
Ключевой сервис: от замера до монтажа
Бесплатный выезд замерщика
Расчет Вашего заказа
Доставка и оплата
Монтаж
Обратите внимание на:
Код 16835
Гидроветроизоляция 50*1,5 м TYVEK SOFT
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Гидро-ветрозащитные |
Плотность, г/кв. м: | 58 |
| Страна: | Люксембург |
| Размер, м: | 50×1,5 |
| Количество, кв.м: | 75 |
Код 16770
Ветро-влагозащитная пленка ISOBOX А 70 (клеевая полоса)
| Область применения: | Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Ветро-влагозащитные |
Плотность, г/кв. м: | 70 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,6×43,75 |
Код 16771
Ветро-влагозащитная пленка ISOBOX А 100
| Область применения: | Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Ветро-влагозащитные |
Плотность, г/кв. м: | 100 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,6×43,75 |
Код 16779
Универсальная пароизоляционная пленка ISOBOX D 96 (клеевая полоса)
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Пароизоляционные |
Плотность, г/кв. м: | 96 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×46,67 |
Код 16768
Гидро-ветрозащитая диффузионная мембрана ТехноНИКОЛЬ Альфа ТОП
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Гидро-ветрозащитные |
| Плотность, г/кв. м: | 190 |
| Страна: | Россия |
| Армирование: | Нет |
| Размер, м: | 1,5×50 |
Код 16790
Гидроизоляция 50*1,5 м DELTA FOXX PLUS
| Область применения: | Для крыши / Для перекрытий / Для стен |
| Назначение: | Гидро-ветрозащитные |
| Плотность, г/кв. м: | 270 |
| Страна: | Германия |
| Размер, м: | 50×1,5 |
| Количество, кв.м: | 75 |
Новинки каталога:
Код 20419
Композитная черепица Metrotile IShingle Пустыня
1893 ₽/лист
В корзинуКупить
| Форма: | Дранка |
| Толщина, мм: | 0,45 |
| Гарантия: | 50 лет |
| Страна: | Бельгия |
| Основа: | Сталь |
| Ширина панели, мм: | 430 |
| Длина панели, мм: | 1340 |
| Площадь, м²: | 0,46 |
| Вес шт, кг: | 3,29 |
| Расход, шт/м²: | 2,17 |
Код 12717
Wirplast Выход вентиляции НЕИЗОЛИРОВАННЫЙ для металлочерепицы D150 мм/H500 мм Серый RAL 7024
| Арт. : | К53 |
| Высота, мм: | 500 |
| Диаметр, мм: | 150 |
| Тип кровли: | Металлочерепица |
| Способ крепления: | В готовую кровлю |
Код 6781
Дымник-флюгарка Стандартный Вид-2 1510х960 мм Полиэстер
8500 ₽/шт
В корзинуКупить
| Длина, мм: | 1510 |
| Ширина, мм: | 960 |
Код 14490
Кровельное ограждение ORIMA для профнастила и гибкой черепицы 0,6 м Темно-коричневый
| Арт. : | SYT |
| Длина, мм: | 3000 |
| Высота, мм: | 600 |
| Диаметр, мм: | 25×45 |
| Материал: | Оцинкованная сталь |
| Тип кровли: | Профнастил до 44 мм / Гибкая черепица |
| Толщина, мм: | 1,0/2,0 |
| Гарантия: | 50 лет |
Код 23388
Соединитель трубы AQUASYSTEM цинк-титан, D 150/100 мм
| Диаметр, мм: | 150/100 |
| Материал: | Цинк-титан |
| Содержание цинка, г/м2: | 275 |
| Гарантия: | 70 лет |
| Страна: | Россия |
Код 9149
BGZ-S пескоуловитель DN 500 500/640/600 верхняя часть с чугунной насадкой
По запросу
| Арт. : | 49050110 |
| Длина, мм: | 500 |
| Ширина, мм: | 640 |
| Высота, мм: | 600 |
| Класс нагрузки: | E — 60 т |
| Ширина сечения: | DN500 |
| Материал: | Бетон |
| Вес: | 133кг. |
Получить консультацию или сделать заказ
Водонепроницаемые (2000)-IMDB
- CAST & CREEW
- Обзоры пользователей
- Vivia
IMDBPRO
- 20002000
- PG-13PG-13
- 1H 35M
436
ВАША ОЦЕНКА
Воспроизвести трейлер1:01
1 Видео
7 Фото
Мать бежит в свой родной город после того, как ее сын попал в беду.
Мать бежит в свой родной город после того, как ее сын попал в беду. Мать сбегает в свой родной город после того, как ее сын попадает в беду.
IMDb RATING
6.5/10
436
YOUR RATING
- Director
- Barry Berman
- Writer
- Barry Berman
- Stars
- Whitman Mayo
- April Grace
- Burt Reynolds
- Режиссер
- Барри Берман
- Сценарист
- Барри Берман
- Мэй Старз 40004
- апрель Грейс
- Берт Рейнольдс
Производство, Касса и компания Информация- 23 ОБЗОРЫ.
Фото7
Лучшие актеры
Уитмен Мэйо
Эйприл Грейс
- Тайри Бэттл
Берт Рейнольдс
3 Эли Зил0004
Cordereau Dye
- Thaniel Battle
Brandon Crawford
- Gang Kid #1
Ja’net DuBois
- Viola Battle
Orlando Jones
- Natty Battle
Anthony Lee
- Битва Брата Большого
Лу Крискуоло
- Заведующий гаражом
Эл Виггинс
- Детектив округа Колумбия Гил Джонсон
- 011
- Chris Hardwick
Leland L.
Jones- Rev. Ferris Grouse
- (as Leland Jones)
Darrell Harlee
- Church Piano Player
Joe Inscoe
- Dr. Austin
Whitney Tucker
- Tyree, 6 лет
Chuck Kinlaw
- Заместитель Vizard
Louis C. Robins
- D. Детектив
- (Uncreded)0004
- Директор
- Барри Берман
- Писатель
- Барри Берман
- All Cast & Crew
- Производство, касса и многое другое по адресу Imdbpro
Блюз
Шамус
Щенки
Твердая земля
Определенные моменты
Современная любовь
Человек, который любил кошачьи танцы
Карманный список
Последний продюсер
Разбитые мосты
Время волка
Сюжетная линия
Знаете ли вы
Отзывы пользователей23
Обзор
Я посмотрел «Водонепроницаемый» в первую же ночь, когда получил его.
Я не был уверен, чего ожидать, когда начал смотреть его, кроме того, что он должен быть безопасным для всей семьи, потому что он был выпущен Cloud Ten Pictures.Я был приятно удивлен, когда обнаружил, что смеюсь над «Сахаркой», и к тому времени, когда фильм закончился, я почувствовал себя частью «семьи».
В то время как большинство людей может быть привлечено Бертом Рейнольдсом, я считаю, что это должно быть одно из его лучших выступлений! Он остроумен, мужественен, но при этом мягок и нежен. Я был действительно поражен, что это был тот же самый Берт Рейенольдс много лет назад.
Уитмен Мэйо полностью гармонирует с актерским составом благодаря своему пожилому обаянию, прекрасному чувству юмора, улыбке и смеху. Его наверняка будет не хватать.
Это замечательный фильм, в котором каждый найдет что-то для себя. Здесь есть действие, приключения, романтика, комедия и, самое главное, послание Иисуса Христа. Его обязательно нужно увидеть любой семье. Я сам видел его более десятка раз, и он становится все лучше.
Полезно • 4
1
- CGSDESIGNS
- 6 ноября 2001 г.
Подробная информация
- Дата выпуска
- Август 2 (Соединенные Штаты)
- .0044
- Соединенные Штаты
- Официальный сайт
- Cloud Ten Pictures (Канада)
- Язык
- Английский
- также известен как
- Toda Prova
- 232323232323232323239499. , США
Jones
Детектив
Я не был уверен, чего ожидать, когда начал смотреть его, кроме того, что он должен быть безопасным для всей семьи, потому что он был выпущен Cloud Ten Pictures.
, США- Cape Fear Filmworks
- Interstate 40 Feature Film Company
- Lightmotive
Technical specs
- Runtime
1 hour 35 minutes
- Color
- Sound mix
- Stereo
- Aspect ratio
- 1.85 : 1
Related news
Внести вклад в эту страницу
Предложить редактирование или добавить отсутствующий контент
Top Gap
Под каким названием был официально выпущен фильм Waterproof (2000) в Канаде на английском языке?
Ответить
Еще для изучения
Недавно просмотренные
У вас нет недавно просмотренных страниц
Генерация квантовых точек из водонепроницаемой и растяжимой полимерной пленки
Abstract
Коллоидные квантовые точки (КТ) представляют собой превосходные материалы с оптическим усилением, которые сочетают в себе высокое усиление материала, сильное поглощение света накачки, стабильность при сильном воздействии света и пригодность для растворения обработка на основе.
Однако интеграция КТ в лазерные резонаторы, которые полностью используют потенциал этих новых оптических материалов, остается проблемой. В этой работе мы сообщаем о лазере с поверхностным излучением с вертикальным резонатором, который состоит из тонкой пленки квантовых точек, встроенных между двумя слоями полимеризованного хирального жидкого кристалла. Направленная вперед циркулярно поляризованная генерация дефектной моды при возбуждении наносекундными импульсами продемонстрирована в фотонной запрещенной зоне хирального жидкого кристалла. Стабильная и долговременная генерация узкой ширины линии отслоившейся отдельно стоящей гибкой пленки под водой достигается при комнатной температуре. Кроме того, мы показываем, что длина волны генерации этого гибкого резонатора смещается под действием давления, деформации или температуры. Таким образом, сочетание обрабатываемых в растворе и стабильных неорганических КТ с высокой отражательной способностью хиральных жидких кристаллов и эффективной полимерной инкапсуляцией приводит к гибкому устройству с длительным сроком службы, которое можно погружать в различные протонные растворители, чтобы действовать как датчик.
Введение
За последние 10 лет различные исследования показали потенциал коллоидных полупроводниковых нанокристаллов или квантовых точек (КТ) в качестве усиливающего материала для лазеров с оптической накачкой 1,2,3 . В то время как первые устройства накачивались фемтосекундными импульсными лазерами, была продемонстрирована работа в квазинепрерывном режиме и сделаны первые шаги к системам с электрической накачкой 4,5 . Широкий диапазон резонаторов, используемых для изготовления лазеров на квантовых точках — от капель и сфер до высокотехнологичных дисковых резонаторов или структур с распределенной обратной связью — подчеркивают большую универсальность конструкции, которая является результатом большого коэффициента усиления материала и пригодности для обработки на основе решения 1,6 . Усиливающие слои на основе КТ, демонстрирующие коэффициент усиления материала 1000 см -1 или более, могут быть легко изготовлены методом литья под давлением или методом центрифугирования, которые можно комбинировать с различными платформами материалов 7 .
Эти свойства кажутся идеальными для изготовления гибких и растягиваемых лазеров, в которых пленка КТ обеспечивает оптическое усиление вместо органических красителей. Однако пока такой мембранный лазер мог бы стать центральным строительным блоком для гибкой оптоэлектроники 8,9,10 , только в нескольких исследованиях сообщалось о лазерах на КТ на изгибаемых пленках. Как правило, они включают лазеры с распределенной обратной связью, изготовленные путем осаждения пленки КТ на полимер с отпечатанной решеткой на поверхности 11,12 . Оптическая обратная связь и генерация в таких структурах сильно зависят от контраста показателя преломления с окружающей средой и размера пятна накачки; кроме того, лазерные лучи от поверхностной решетки обычно имеют асимметричный профиль пучка 13 .
Жидкий кристалл (ЖК) представляет собой анизотропное состояние вещества, возникающее из-за ориентационного порядка молекул в жидкости, которое используется для реализации перестраиваемых фильтров длины волны 14 или перестраиваемые лазерные резонаторы 15 .
ЖК перспективны для изготовления фотонных компонентов, учитывая универсальность конструкции молекул ЖК, относительную простоту синтеза, а также электрическую и оптическую перестраиваемость. Особый интерес представляют хиральные нематические жидкие кристаллы (ХЖК), которые проявляют самоупорядочение в спиральной структуре с периодической модуляцией оптических свойств вдоль оси спирали. В результате свет с круговой поляризацией с той же направленностью, что и у CLC, избирательно отражается, когда длина волны соответствует одномерной фотонной запрещенной зоне (PBG) CLC. Таким образом, спиральная структура действует как самоорганизующееся жидкое зеркало, центральная длина волны которого определяется концентрацией хиральной примеси в смеси. Реактивные жидкие кристаллы позволяют зафиксировать ЖК-конфигурацию путем полимеризации, превращая механические свойства жидкости в свойства полимера 16,17 . Холестерические жидкокристаллические лазеры 18 и холестерические полимерные лазеры, излучающие в направлении, перпендикулярном подложке, были реализованы с использованием светоизлучающих красителей и полупроводниковых квантовых точек 19 .
Объединив наш опыт работы с квантовыми точками 2,6,20,21,22,23 и ЖК 15,17,24 , мы разработали автономный тонкопленочный лазер, состоящий из слоя CdSe толщиной 100 нм. /CdS КТ, зажатые между двумя зеркалами из ХЖК, каждое размером около 7 мкм. Эти зеркала образуют резонатор с фотонной запрещенной зоной, перекрывающейся со спектром фотолюминесценции КТ. Мы показываем генерацию при наносекундной оптической накачке на длине волны 532 нм, где длину волны лазера можно настраивать простыми адаптациями структуры резонатора. Результирующий лазерный свет поляризован по кругу, имеет пространственно узкий профиль в дальней зоне и ширину линии 80 мкм. Кроме того, пленка QDCLC является гибкой, эластичной и водонепроницаемой. Возможна работа лазера, когда пленка подвергается воздействию полярных протонных растворителей, таких как муравьиная кислота, изопропанол, этанол и вода. Интересно, что длина волны генерации предсказуемым образом зависит от деформации и температуры, но не от оптических свойств окружающей среды.
Такой тонкий гибкий лазер с длительным сроком службы (>10 7 импульсов) можно использовать в качестве датчика температуры, давления или деформации в воде или биологическом растворе.
Результаты
КТ CdSe/CdS изготавливают в соответствии с процедурой, описанной в Методах (раздел Изготовление КТ). Сначала синтезируются КТ ядра CdSe со структурой вюрцита и средним диаметром 3,8 нм 25 . На этих сердцевинных КТ выращивается оболочка CdS для получения КТ CdSe/CdS со средним диаметром 7,4 нм. Предыдущая работа показала, что такие большие КТ типа ядро/оболочка лучше всего подходят для оптического усиления, предлагая наилучший компромисс между порогом усиления, сроком службы и магнитудой 9.0395 20 . На рис. 1а, б показаны структура КТ и изображение КТ, полученное с помощью просвечивающей электронной микроскопии (ПЭМ) соответственно. Спектры поглощения и испускания КТ измерены в толуоле и представлены на рис. 1в. КТ имеют спектр излучения с центром около 640 нм и могут эффективно возбуждаться синим или ультрафиолетовым светом.
Чтобы количественно оценить характеристики оптического усиления этих КТ ядро/оболочка, мы использовали спектроскопию нестационарного поглощения после фотовозбуждения коллоидной дисперсии КТ в толуоле световым импульсом с длиной волны 530 нм. Широкополосный зондирующий импульс измеряет оптическую плотность образца, где отрицательные значения указывают чистое оптическое усиление. На рис. 1г спектральный коэффициент собственного поглощения μ i , 3 пс после фотовозбуждения. После поправки на фактор поля и количество необходимо разбавить, чтобы получить модальное поглощение или усиление, используя модальное ограничение и объемную долю слоя КТ. При увеличении плотности накачки, выраженной средним числом возбуждений на КТ < N > , наблюдался переход от чистого поглощения к чистому вынужденному излучению μ i < 0. Максимальное собственное усиление вблизи 630 нм близко к 1500 см −1 . С учетом фактора локального поля это дает материальный выигрыш около 3600 см -1 .
На рисунке 1e показана динамика усиления на длине волны 630 нм, показывающая, что чистое оптическое усиление сохраняется в течение нескольких сотен пс в соответствии с современными КТ CdSe/CdS 20 . Необработанные данные о переходном поглощении представлены на дополнительном рисунке S1.
a Схематическая структура КТ CdSe/CdS ядро/оболочка. b ПЭМ-изображение. c Спектр поглощения (синий) и спектр фотолюминесценции (красный) КТ, диспергированных в толуоле. d Спектр поглощения (μ i > 0) или усиления (μ i < 0) КТ в зависимости от уровня возбуждения < N > через 3 пс после импульсного возбуждения. e Соответствующая временная зависимость спектра усиления при фиксированной длине волны зонда 630 нм
Полноразмерное изображение
Для света, падающего вдоль винтовой оси ХЖК, ширина ФЗЗ равна Δ λ = Δ NP с ΔN = N E – N O 4444444444 гг.
. Зеркало CLC отражает свет с круговой поляризацией, соответствующий направленности спирали, в то время как свет с круговой поляризацией с противоположной направленностью распространяется беспрепятственно (дополнительный рисунок S2) 21,26 . Твердые слои CLC получают фотополимеризацией жидкокристаллической акрилатной смеси, к которой добавлено соответствующее количество хиральной легирующей примеси. Более подробную информацию можно найти в разделе «Методы изготовления зеркал CLC». Полученное тонкопленочное зеркало из ХЖК остается стабильным до 100 °C и может быть отделено от подложки. По сравнению с CLC, о которых сообщалось ранее, мы используем адаптированный метод, который позволяет реализовать зеркала CLC с большими доменами, порядка 10 мм 2 27,28,29 . Два полимеризованных ХЖК-зеркала наносятся на отдельные подложки, а между ними реализуется стопка из трех слоев: слой ПВС (280 нм), слой КТ (100 нм) и слой клея (940 нм), как пояснено в Раздел методов лазерного производства.
Полная структура ХЖК-лазера между стеклянными подложками схематично показана на рис. 2а. На рисунке 2b показан спектр отражения полученного стека QDCLC между стеклянными подложками для неполяризованного света, указывающий на ФЗЗ между 600–660 нм, который покрывает большую часть спектра излучения ФЛ КТ. Лазер QDCLC накачивается наносекундным лазерным лучом (532 нм) в измерительной установке, которая более подробно описана в разделе «Методы». Диаметр лазерного луча накачки составляет 200 мкм, как показано на дополнительном рисунке S4. Спектры излучения слоя QDCLC ниже и выше порога на рис. 2б четко указывают на начало генерации в дефектной моде многослойной стопки. На рис. 2в показаны численно смоделированные спектры излучения в перпендикулярном направлении, основанные на измеренном спектре излучения в растворе, включая оптическое усиление, реализованное добавлением мнимой части к показателю преломления слоя КТ. Мнимая часть показателя преломления на длине волны 630 нм варьируется от 0 (без усиления) до 0,0466 (для усиления чуть ниже порога генерации).
Изотропный материал между слоями ХЖК приводит к оптической дефектной моде, что приводит к генерации на длине волны 630 нм при достаточно сильной накачке. Дефектная мода имеет потери, связанные с отражениями, в частности, на границах слоя КТ, имеющего наибольший показатель преломления. Существуют также краевые моды полос (на 585 нм и 655 нм), связанные с шагом полосы отражения слоев ХЖК, которые достаточно хорошо согласуются с результатами измерений.
a Схематическая структура лазера QDCLC. b Измеренный спектр отражения стопки слоев QDCLC (светло-голубой) и спектры излучения для различных интенсивностей накачки. c Моделированные усиленные спектры спонтанного излучения для различных мнимых частей показателя преломления слоя КТ, представляющих различные коэффициенты усиления. d Измерены спектры высокого разрешения излучения КДХП при различных интенсивностях накачки.
e Интегральная интенсивность пика генерации (около 632 нм) и спонтанного излучения (около 650 нм) в зависимости от интенсивности накачки. f Ширина линии измеренного лазерного луча, измеренная с низким (синие точки, как в b ) и высоким (красные точки, как в d , e ) настройками разрешения, в зависимости от интенсивности накачки. г Измеренная интенсивность излучения КДПХ в зависимости от угла излучения. h Интегральное излучение лазерного пика после прохождения через четвертьволновую пластину и вращающийся поляризатор
Увеличенное изображение
На рис. 2г показан измеренный спектр излучения слоя КДПЖК для различных интенсивностей накачки, измеренный с разрешением 0,03 нм. Интегральная интенсивность пика генерации и интенсивность, интегрированная в области длин волн со спонтанным излучением, нанесены на рис. 2e для различных интенсивностей накачки, показывая типичную S-образную кривую, указывающую на генерацию (см.
Также дополнительный рисунок S5 для графика на линейная шкала). Из этого рисунка получаем порог накачки для генерации около 7 мДж.см −2 . Полная ширина на полувысоте (FWHM) спектра излучения в зависимости от мощности накачки, измеренная на установках с низким (синие точки) и высоким (красные точки) разрешением, представлена на рис. 2f. Результаты показывают резкое уменьшение спектральной полуширины до 0,08 нм на пороге накачки (7 мДж·см −2 ), что близко к пределу настройки измерения и, следовательно, может быть завышено. Это значение меньше, чем значение FWHM из предыдущих отчетов 30 . Излучение в дальней зоне на рис. 2g показывает пространственную когерентность и угловую зависимость симметричного лазерного излучения. Состояние круговой поляризации испускаемого лазерного луча проверяется путем размещения четвертьволновой пластины, ориентированной под углом 45 °, и линейного поляризатора перед волоконным зондом (см. рис. S6a в дополнении). Спектры излучения слоя QDCLC для поляризатора, ориентированного на 0°, 90°, 180° и 270°, представлены на рис.
2з. Интегральная интенсивность пика генерации в зависимости от угла ориентации поляризатора показана на дополнительном рисунке S6b. Тот факт, что эмиссия близка к нулю, когда поляризатор ориентирован на 90° указывает на то, что лазерное излучение поляризовано по кругу, как и ожидается для лазера CLC с дефектным режимом 31 .
Вторая серия экспериментов посвящена влиянию внешних факторов на свойства пленок КДСУ. Чтобы получить отдельно стоящие пленки, две стеклянные подложки осторожно отделяют от стопки, и получается пленка общей толщиной около 15 мкм. Лазерная стабильность отдельно стоящей пленки QDCLC была исследована путем непрерывной регистрации спектров генерации в течение 9ч, что эквивалентно более чем 32 миллионам импульсов, при интенсивности накачки 8 мДж∙см −2 и частоте 1 кГц. Спектры высокого разрешения в зависимости от времени показаны на рис. 3а, а изменение ширины линии показано на рис. S7а. После хранения лазера QDCLC на полке в течение одного года устройство все еще работает должным образом.
Влияние давления на лазерное излучение пленки QDCLC было измерено путем размещения зажимов с левой и правой стороны пленки между двумя стеклянными подложками. На рис. 3б представлены спектры излучения лазера КДЦЖК при различных давлениях зажимов. При повышении давления наблюдается непрерывное синее смещение лазерного пика. На рис. 3в показаны смоделированные лазерные спектры для недеформированного слоя QDCLC и для слоя QDCLC, в котором толщина всех слоев пакета уменьшена, что соответствует деформации ε = −2,2 × 10 -4 , и уменьшение общей толщины стопки между стеклянными пластинами на 3,3 нм.
a Спектры генерации автономного пленочного QDCLC-лазера в течение 9 часов (32 миллиона импульсов) непрерывной работы на частоте 1 кГц. b Измеренные (четыре спектра, каждый раз с добавлением зажима) и c смоделированные (для ЖК с уменьшенным шагом) спектры генерации в зависимости от давления, оказываемого на пакет QDCLC между двумя стеклянными пластинами.
d Фотография отдельно стоящего QDCLC-лазера в горячей воде (54 °C). e Красное смещение (для четырех мест на слое) и f синее смещение длины волны генерации при нагреве и охлаждении воды. г Фотография ХЖК-зеркала между двумя стеклянными пластинами с двумя доменами, в котором вдоль красной пунктирной линии наблюдается изменение толщины и полосы отражения. h Измеренные (для 11 разных мест) и i смоделированные (для трех разных шагов ХЖК) спектры генерации отдельно стоящей пленки с переменным шагом ХЖК
Изображение в полный размер
Отдельно стоящий пленочный лазер QDCLC обладает высокой водостойкостью. Это было подтверждено путем помещения пленки QDCLC в стакан с водой и измерения лазерного излучения под водой. Спектр излучения лазера под водой показан на рис. S7b. По существу, полученный спектр и порог не изменяются. Простой способ контролировать температуру лазера и минимизировать нагрев лазером накачки — измерять отдельно стоящую пленку QDCLC под водой.
Нагревая воду в стакане, можно измерить влияние температуры на спектр излучения, однако при более высоких температурах измерению мешают пузырьки, образующиеся на поверхности стакана (рис. 3d), и в этом случае цикл нагрева/охлаждения был прекращен. Длина волны лазерного излучения смещается в красную сторону при повышении температуры и смещается обратно в синюю сторону при охлаждении, как показано на рис. 3e, f соответственно для разных образцов. Подогнанные линии указывают на сдвиг спектров генерации на 0,5 нм на градус Цельсия. Генерация пленки QDCLC в воде наблюдается до 54 °C. Ширина линии измеренного лазерного луча почти не зависит от температуры (см. рис. S8 в дополнении).
На рис. 3ж представлена фотография одиночного зеркала ХЖК между двумя стеклянными подложками с размером края, равным одному дюйму, содержащего два домена. В центральной области прибора ХЖК немного тоньше, чем во внешней области, поэтому длина волны отражения смещена в сторону синего. Дискретное изменение цвета происходит из-за линии дефекта, связанной с уменьшением крутки на 180° во внутренней области по сравнению с внешней областью.
Во внешней области (вдоль красной пунктирной линии на рис. 3ж) полоса отражения непрерывно смещается за счет изменения толщины и шага, а общая крутка остается неизменной. Когда спектр излучения отдельно стоящей пленки измеряется в области с переменным шагом ХЖК, получается рис. 3h, который иллюстрирует пространственную перестраиваемость КДХЛ-лазера в диапазоне длин волн 18 нм9.0395 32 . Численно моделируется влияние изменения толщины слоя ХЖК (и шага ХЖК) на спектр лазерного излучения (рис. 3, и). Хорошее соответствие с измерениями получается при использовании ХЖК с 17 полными оборотами директора и шагом, изменяющимся от 391 до 403 нм (что на 6 нм короче или на 6 нм длиннее, чем в середине области).
Для исследования изгиба QDCLC-лазера отдельно стоящая пленка прикрепляется к липкой ленте. Рисунок 4а демонстрирует генерацию изогнутой пленки QDCLC, прикрепленной к липкой ленте (аналогичная картина показана на дополнительном рисунке S9).а). Спектр излучения изогнутого лазера показан на рис.
4б. На рисунке S9b (дополнительно) показана фотография пленки QDCLC на клейкой ленте, которая показывает, что устройство имеет низкое рассеяние (из-за монодоменной структуры) и относительно высокое пропускание (за исключением длин волн в пределах фотонной запрещенной зоны).
a Фотография и b Спектр излучения изогнутого QDCLC-лазера на клейкой пленке. c Иллюстрация того, как отдельно стоящая пленка QDCLC толщиной 15 мкм и длиной 15 мм растягивается для увеличения длины на 170 мкм. d Спектры излучения растянутого лазера с различной амплитудой растяжения и e соответствующее моделирование, в котором толщина слоев уменьшается пропорционально амплитуде растяжения
Изображение в натуральную величину 4в) длина волны генерации смещается в синюю сторону спектра (рис. 4г) пропорционально величине деформации. Ширина линии лазерного излучения остается практически постоянной при растяжении пленки (рис.
S10a). Максимальная деформация в направлении растяжения составляет 170 мкм/15 мм = 11 × 10 −3 . Моделирование (рис. 4e) показывает, что уменьшение толщины лазера QDCLC приводит к синему сдвигу длины волны генерации. По величине синего сдвига спектра можно оценить деформацию деформации перпендикулярно пленке как 1,26 нм/630 нм = −2 × 10 −3 . Взяв отношение поперечной деформации к продольной, коэффициент Пуассона ν можно рассчитать как 0,18. Растяжение лазера является обратимым со сдвигом длины волны для увеличения и уменьшения смещения, показанного на рис. S10b.
Выводы
В данной работе показано, что путем помещения тонкого слоя полупроводниковых КТ между двумя полимеризованными зеркалами из ХЖК можно получить стабильную генерацию с низким порогом мощности для возбуждения импульсным нс-лазером с длиной волны 532 нм. Порог накачки составляет порядка 7 мДж·см −2 , длина волны генерации составляет около 630 нм, а излучение поляризовано по кругу.
Пленка QDCLC может быть отделена от подложки, чтобы получить отдельно стоящую пленку. Генерацию этой пленки можно наблюдать в течение нескольких часов, причем в воде, нагретой до температуры выше 50 °С. Длина волны генерации может быть изменена давлением на стеклянные пластины, растяжением отдельно стоящей пленки, изменением температуры или простым смещением луча накачки в область, в которой ХЖК имеет немного другой шаг.
Уникальное сочетание неорганических КТ, обеспечивающих стабильное долгосрочное оптическое усиление, с полимеризованным ХЖК, обеспечивающим высокую отражательную способность, позволяет реализовать тонкий, гибкий и в то же время стабильный лазер с оптической накачкой. Этот подход может быть применен для реализации дешевых устройств большой площади, которые можно использовать в лазерных датчиках или перестраиваемых лазерах.
Методы
Материалы
CdO (≥99,99%), олеиловый спирт (85%) получали от Sigma-Aldrich. N-октадецилфосфоновая кислота (≥97%) и N-тетрадецилфосфоновой кислоты (≥97%) от PlasmaChem GmbH.
Триоктилфосфин (ТОР, ≥97%) и серу (99,999%) приобретали у Strem Chemicals. Оксид триоктилфосфина был приобретен у Merck Millipore. Селен (200 меш, 99,999%) и олеиновая кислота (90%) были получены от Alfa Aesar. Реакционные растворы ТОР-Se (2 М) и ТОР-S (2,4 М) готовили путем растворения 1,56 г порошка селена и 0,77 г серы в 10 мл ТОР.
Изготовление квантовых точек CdSe/CdS
Квантовые точки ядро/оболочка CdSe/CdS были получены ранее описанными процедурами 25,33,34 , включая приготовление КТ CdSe (ядра) и рост оболочки CdS. Частицы вюртцита CdSe были синтезированы на основе CdO, н-тетрадецилфосфоновой кислоты (TDPA), олеилового спирта (OlOH) и 10 g триоктилфосфиноксида (TOPO) при молярном соотношении Cd:TDPA:OlOH 1:6:16. Реакционную смесь нагревали в течение 1 часа при 150°C в атмосфере азота и нагревали до 350°C для растворения CdO с последующим введением 2 мл TOP и 2M раствора TOP-Se, последний имел молярное соотношение Cd:Se. соотношение 1:2. Время реакции ограничивается несколькими секундами за счет снижения температуры.
КТ осаждали из 20 мл метанола и собирали центрифугированием при 4000 об/мин в течение 3 мин. Окончательно КТ очищали толуолом и метанолом.
Концентрация дисперсии КТ вюрцита в толуоле оценивалась путем сравнения оптической плотности смеси с коэффициентом собственного поглощения на основе теории эффективной среды 22,35 . Размер частиц CdSe оценивали по положению первого экситонного пика поглощения на основе размерной кривой Jasieniak et al. 23 , а средний диаметр КТ оценивался по ПЭМ-изображениям как 7,6 нм. Квантовая эффективность решения КТ была получена из двухмерного подхода 36 и оценивается в 64%. С помощью микроскопа JEOL 2200 FS с поправкой на Cs были получены изображения просвечивающей электронной микроскопии (ПЭМ) в светлом поле. Для спектров поглощения использовали спектрометр Perkin Elmer Lambda 950.
Спектроскопия переходного поглощения
Для возбуждения образцов использовались импульсы накачки длительностью 110 фс с центром на 530 нм.
Импульсы генерировались из фундаментальной волны 800 нм (Spitfire Ace, Spectra Physics) посредством нелинейного преобразования в OPA (Light Conversion TOPAS). Ступень задержки использовалась для задержки импульсов относительно накачки. Спектр зонда охватывает диапазон от 350 нм до 750 нм. Квантовые точки диспергировали в толуоле и перемешивали, чтобы избежать зарядки или фотодеградации. Среднее число поглощенных фотонов
Изготовление зеркал CLC
Полимеризуемую смесь CLC получали добавлением двух жидкокристаллических диакрилатных мономеров (RM257, 40% масс. и RM82, 21% масс., Merck) к 32% масс. жидкокристаллических моноакрилатных мономеров (RM105, Merck).
Обыкновенный и необыкновенный показатели преломления для RM257 равны 9.0439 n o = 1,508, n e = 1,687, а температуры плавления и просветления составляют 66 °С и 127 °С соответственно. RM82 и RM105 добавляются для увеличения нематического диапазона. Добавляют фотоинициатор (Irgacure 819, 3% масс., BASF) и ингибитор полимеризации (трет-бутилгидрохинон, 4% масс., Sigma-Aldrich). Правосторонняя хиральная легирующая примесь (BDh2305, Merck) дает желаемую спиральную структуру. PBG зеркал регулируется выбором соответствующей концентрации хиральной легирующей примеси. Молекулярные структуры показаны на дополнительном рис. S3.
Магнитная мешалка используется для смешивания материалов. Для изготовления ячеек используются две стандартные стеклянные подложки с проводящим оксидом индия-олова (ITO) толщиной 20 нм. Нейлон 66 наносится на подложки антипараллельным натиранием для получения ХЖК с винтовой осью, перпендикулярной стеклянным подложкам. Распорные шарики диаметром 6,75 мкм (Sekisui Chemical), смешанные с клеем, нанесенным по краям подложки, определяют зазор между подложками.
Пустая кювета заполняется полимеризуемой смесью ХЖК с помощью капиллярного эффекта в вакууме на горячей ступени в изотропной фазе (92 °С). Ячейки постепенно охлаждаются до такой степени, что жидкий кристалл ориентируется в спиральную структуру, образуя однородную пленку с небольшим количеством доменов. Полимеризация смеси CLC достигается путем воздействия на ячейку УФ-света (30 мВт/см -2 ) в течение одной минуты от ртутной лампы (с основным излучением около 365 нм с использованием фильтра, который блокирует как более короткие, так и более длинные волны). .
Производство QDCLC
Верхнее стекло полимеризованной ячейки CLC расслаивается резаком. Затем на полимеризованный слой ХЖК наносят покрытие ПВС толщиной примерно 180 нм для его защиты от толуола на следующем этапе. Коллоидные КТ в толуоле наносятся на слой ПВС для создания активного слоя толщиной 100 нм после испарения толуола. Второй полимеризованный слой CLC (от которого отслаивается вторая стеклянная подложка) приклеивается к активному слою с использованием отверждаемого клея низкой вязкости.
За счет давления между двумя подложками во время полимеризации клея толщина клея уменьшается примерно до 1 мкм (рис. 2а). Полученное склеенное устройство QDCLC теперь имеет два зеркала CLC и две стеклянные подложки. Верхняя стеклянная подложка лазера QDCLC снова расслаивается резаком. Чтобы получить отдельно стоящую пленку, пленка QDCLC (состоящая из двух CLC, слоя КТ и клея) отделяется от подложки с помощью резака или клейкой ленты.
Измерение пропускания
Спектральный коэффициент пропускания устройства QDCLC между двумя стеклянными пластинами определяется с помощью спектрофотометра (Perkin Elmer).
Характеристика генерации
Лазер Nd:YAG с модуляцией добротности используется для генерации лазерных импульсов второй гармоники с длиной волны 532 нм, длительностью импульса 10 нс и частотой повторения импульсов 1 кГц. Мощность луча накачки 532 нм настраивается аттенюатором, а пучок фиксируется на образце с помощью линзы (фокусное расстояние 5 см) с углом падения 45° с нормалью слоев КДПЖК.
Излучение лазера QDCLC собирается многомодовым волокном с диаметром сердцевины 200 мкм и числовой апертурой 0,22 на расстоянии 20 мм по нормали к слоям QDCLC. Детекторы представляют собой компактные ПЗС-спектрометры (CCS200M, Thorlabs) и визуализирующий спектрометр с фокусным расстоянием 300 мм, 300 г/мм9.Решетка 0395-1 , светящаяся на длине волны 510 нм, и камера emCCD 512 × 512 (Princeton Pro: EM 512). Мы использовали профилировщик пучка ПЗС Thorlabs для измерений в дальней зоне.
Моделирование
Спонтанное излучение и усиленное спонтанное излучение стопки QDCLC в перпендикулярном направлении моделируются с помощью программного обеспечения собственной разработки, написанного на Matlab 24 . Расчет основан на спонтанном излучении изотропных электрических дипольных излучателей с распределением по спектру собственного излучения и матричном методе прохождения и отражения на однородных анизотропных пластинах. Спектрально-зависимое усиление в слое КТ представлено комплексной мнимой частью показателя преломления, который считается пропорциональным спектру собственного излучения.
Параметры слоев приведены в таблице S1 (дополнительной).
Ссылки
Wang, Y. & Sun, H.D. Достижения и перспективы лазеров, разработанных на основе коллоидных полупроводниковых наноструктур. Прог. Квантовый электрон. 60 , 1–29 (2018).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Geiregat, P., Van Thourhout, D. & Hens, Z. Светлое будущее для коллоидных лазеров с квантовыми точками. NPG Азия Матер. 11 , 41 (2019).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Ли, С. К. и др. Водостойкие перовскитные наноточки обеспечивают надежную двухфотонную генерацию в водной среде. Нац. коммун. 11 , 1192 (2020).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Ван Ю. и др. Голубые жидкостные лазеры из раствора квантовых точек тройного сплава CdZnS/ZnS с квазинепрерывной накачкой. Доп. Матер. 27 , 169–175 (2015).
Артикул Google ученый
Zhu, Y.P. et al. Одномодовый лазер на квантовых точках с распределенной обратной связью на кристалле с наносекундной накачкой. ACS Photonics 4 , 2446–2452 (2017).
Артикул Google ученый
Данг, К. и др. Красная, зеленая и синяя генерация, обеспечиваемая усилением одного экситона в пленках с коллоидными квантовыми точками. Нац.
нанотехнологии. 7 , 335–339 (2012).ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Smirnov, J.R.C. et al. Гибкие лазеры с распределенной обратной связью на основе наноимпринтированного диацетата целлюлозы с эффективной многоволновой генерацией. нпдж Flex. Электрон. 3 , 17 (2019).
Артикул Google ученый
Али Т. и др. Разработка гибких жидкокристаллических лазеров с дефектной модой. Материалы SPIE 11303, Emerging Liquid Crystal Technologies XV. (SPIE, Сан-Франциско, 2020 г.). 113030Q.
Карл, М. и др. Гибкие и сверхлегкие полимерные мембранные лазеры. Нац. коммун. 9 , 1525 (2018).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Chen, Y.J. et al. Гибкий коллоидный лазер на квантовых точках с распределенной обратной связью.
Заяв. физ. лат. 99 , 241103 (2011).ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Гао, С. и др. Генерация на коллоидных квантовых точках InP/ZnS. Опц. Экспресс 19 , 5528–5535 (2011).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Бердин А. и др. Плавно перестраиваемый лазер на полимерной мембране. Опц. Экспресс 27 , 25634–25646 (2019).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Мохаммадимасуди, М. и др. Широко перестраиваемый хиральный нематический жидкокристаллический оптический фильтр с микросекундным временем переключения. Опц. Экспресс 22 , 19098–19107 (2014).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Мохаммадимасуди, М., Нейтс, К. и Бекман, Дж. Тонкопленочный поляризатор и цветной фильтр на основе фотополимеризуемого нематического жидкого кристалла. Материалы SPIE 9384, Emerging Liquid Crystal Technologies X. (SPIE, Сан-Франциско, 2015 г.) 93840Э.
Tatebayashi, J. et al. Лазеры нанопроволоки с квантовыми точками на гибких мембранах. Заяв. физ. Экспресс 11 , 065002 (2018).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Ичимура М. и Исикава К. Разработка высокофлуоресцентных дистириловых красителей для жидкокристаллических лазеров. Япония. Дж. Заявл.
физ. 58 , 032004 (2019).ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Ортега, Дж., Фольсия, К.Л. и Этксебаррия, Дж. Повышение производительности холестерических жидкокристаллических лазеров: пределы улучшения и ограничения. Материалы 11 , 5 (2018).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Bisschop, S. et al. Влияние размеров ядра/оболочки на характеристики оптического усиления квантовых точек CdSe/CdS. ACS Nano 12 , 9011–9021 (2018).
Артикул Google ученый
Ян Д.К. и др. Управление отражательной способностью и бистабильностью в дисплеях с использованием холестерических жидких кристаллов. J. Appl. физ. 76 , 1331–1333 (1994).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Ясеняк Дж. и др. Повторное исследование зависящих от размера поглощающих свойств квантовых точек CdSe. J. Phys. хим. C. 113 , 19468–19474 (2009).
Артикул Google ученый
Penninck, L. et al. Световое излучение холестерических жидких кристаллов, легированных красителем, под косыми углами: моделирование и эксперимент. Физ. Ред. E 85 , 041702 (2012).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Драйверс, Э. и др. Пересмотренный синтез вюрцита CdSe: шлюз для универсального флэш-синтеза многооболочечных квантовых точек и стержней. Хим.
Матер. 28 , 7311–7323 (2016).Артикул Google ученый
Де Жен, П. Г. Физика жидких кристаллов. (Кларендон Пресс, Оксфорд, 1974).
Митов М. Холестерические жидкие кристаллы с широкой полосой отражения света. Доп. Матер. 24 , 6260–6276 (2012).
Артикул Google ученый
Bae, Y.J. et al. Новый тонкопленочный поляризатор из фотоотверждаемых неводных лиотропных растворов хромоновых жидких кристаллов. Дж. Матер. хим. 21 , 2074–2077 (2011).
Артикул Google ученый
Пико, О. Т. и др. Новый подход к отражающим пленкам и волокнам с использованием холестерических жидкокристаллических покрытий. Приложение ACS Матер. Интерфейсы 5 , 7117–7121 (2013 г.
).Артикул Google ученый
Chen, L.J. et al. Перестраиваемые по длине волны и высокостабильные лазеры на перовскитовых квантовых точках с жидкокристаллическими резонаторами генерации. Приложение ACS Матер. Интерфейсы 10 , 33307–33315 (2018).
Артикул Google ученый
Коулз Х. и Моррис С. Жидкокристаллические лазеры. Нац. Фотоника 4 , 676–685 (2010).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Диркинг И. Текстуры жидких кристаллов. (Wiley-VCH, Weinheim, 2003).
Чирилло, М. и др. Синтез квантовых точек типа «ядро-оболочка» CdSe/CdS «вспышка». Хим. Матер. 26 , 1154–1160 (2014).
Артикул Google ученый
Де Гейтер, Б. и Хенс, З. Коэффициент поглощения коллоидных квантовых точек ядро/оболочка PbSe/CdSe. Заявл. физ. лат. 97 , 161908 (2010).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Лейр, С. и др. Абсолютное определение квантовой эффективности фотолюминесценции с использованием установки интегрирующей сферы. Rev. Sci. Инструм. 85 , 123115 (2014).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
“>Чен, С. М. и др. Непрерывные лазеры на квантовых точках AIIIBV с электрической накачкой на кремнии. Нац. Фотоника 10 , 307–311 (2016).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
нанотехнологии. 7 , 335–339 (2012).
Заяв. физ. лат. 99 , 241103 (2011).
“>Song, M.H. et al. Генерация на дефектных модах с пониженным порогом в трехслойной гетерохолестерической жидкокристаллической структуре. Доп. Матер. 18 , 193–197 (2006).
Артикул Google ученый
физ. 58 , 032004 (2019).
“>Хенс З. и Морелс И. Поглощение света коллоидными полупроводниковыми квантовыми точками. Дж. Матер. хим. 22 , 10406–10415 (2012).
Артикул Google ученый
Матер. 28 , 7311–7323 (2016).
).
“>Carbone, L. et al. Синтез и сборка в микрометровом масштабе коллоидных наностержней CdSe/CdS, приготовленных методом выращивания с затравкой. Нано Летт. 7 , 2942–2950 (2007).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Скачать ссылки
Информация об авторе
Авторы и организации
Лаборатория нано-биофотоники, Факультет новых наук и технологий, Тегеранский университет, Тегеран, Иран
Мохаммад Мохаммадимасуди
- , Отдел жидких кристаллов
Гентский университет, Technologiepark-Zwijnaarde 126, 9052, Zwijnaarde, Бельгия
Мохаммад Мохаммадимасуди, Фредерик Ван Акер, Йерун Бекман и Кристиан Нейтс
Физика и химия наноструктур, кафедра химии, Гентский университет, Гент, Бельгия
Pieter Geiregat, Zeger Hens & Tangi Aubert
Центр нано- и биофотоники (NB-Photonics), Гентский университет, Technologiepark-Zwijnaard , 9052, Zwijnaarde, Belgium
Pieter Geiregat, Frederik Van Acker, Jeroen Beeckman, Zeger Hens, Tangi Aubert & Kristiaan Neyts
Авторы
- Mohamoumad Mohammad0010 Посмотреть публикации автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Pieter Geiregat
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Frederik Van Acker
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Jeroen Beeckman
Посмотреть публикации автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Zeger Hens
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Tangi Aubert
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
- Kristiaan Neyts
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Академия
Взносы
М.
М. и К.Н. разработал эксперименты; Т.А. изготовил квантовые точки; М.М. сделал CLC зеркала и устройство; П.Г. разработал экспериментальную установку; М.М. и П.Г. охарактеризовали образцы и проанализировали экспериментальные данные; Ф.В.А. сделал симуляции; все авторы обсуждали результаты; М.М. и К.Н. написал первый черновик рукописи. Все авторы рассмотрели рукопись и согласились с опубликованной версией рукописи.
Автор, ответственный за переписку
Переписка с Мохаммад Мохаммадимасуди.
Заявление об этике
Конкурирующие интересы
Авторы не заявляют об отсутствии конкурирующих интересов.
Дополнительная информация
Дополнительная информация
Права и разрешения
Открытый доступ Эта статья находится под лицензией Creative Commons Attribution 4.0 International License, которая разрешает использование, совместное использование, адаптацию, распространение и воспроизведение на любом носителе или в любом формате.
, при условии, что вы укажете первоначальных авторов и источник, предоставите ссылку на лицензию Creative Commons и укажите, были ли внесены изменения. Изображения или другие сторонние материалы в этой статье включены в лицензию Creative Commons для статьи, если иное не указано в кредитной строке материала. Если материал не включен в лицензию Creative Commons статьи, а ваше предполагаемое использование не разрешено законом или превышает разрешенное использование, вам необходимо получить разрешение непосредственно от правообладателя. Чтобы просмотреть копию этой лицензии, посетите http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/.
Перепечатка и разрешения
Об этой статье
| 4542 | 11 х 4 дюйма | Каждый | 3,16 $ | |
| 4542 | 11 х 4 дюйма | Коробка 10 | 22,58 $ | |
| 4542 | 11 х 4 дюйма | Случай 60 | 135,51 $ | |
| 4963 | 5-1/2 х 4 дюйма | Каждый | 1,57 долл. ➤ |
